ДИПЛОМНІ КУРСОВІ РЕФЕРАТИ


ИЦ OSVITA-PLAZA

Реферати статті публікації

Пошук по сайту

 

Пошук по сайту

Головна » Реферати та статті » Фізика » Теоретична фізика у 10 томах

Низкочастотная часть сдвига
Для вычисления второй
части сдвига уровней используем прием, основанный в конечном
итоге на условии унитарности.
В силу возможности испускания фотона возбужденное состо-
яние атома является квазистационарным (а не строго стационар-
ным). Такому состоянию можно приписать комплексное значе-
ние энергии, причем его мнимая часть равна — w/2, где w — ве-
роятность распада состояния, т. е. в данном случае полная веро-
ятность испускания фотона (см. III, § 134). В нерелятивистском
§ 123 РАДИАЦИОННОЕ СМЕЩЕНИЕ АТОМНЫХ УРОВНЕЙ 607
приближении излучение является дипольным, и согласно D5.7)
имеем
1 2
ImSEs = ~-ws = --
sf
(где суммирование производится по всем нижележащим уров-
ням, Esi < Es), или в эквивалентном виде:
ImSE8 = -- / duo • > |dee/|2(?7e - ES,N5(ES - Es, - u>).
3{
A23.11)
Чтобы найти вещественную часть SES1 следует рассмотреть
Es как комплексную переменную и произвести аналитическое
продолжение. Это можно сделать, рассматривая E-функции как
происходящие от полюсов. Правило обхода полюсов задается,
как обычно, добавлением отрицательной части к массам вир-
туальных частиц, в данном случае —к массам msi электрона в
промежуточных состояниях атома. Роль этих масс играют msi =
= т + Esi, так что надо положить
Esi ->> Esi - гО,
откуда следует замена
5(Es-Es,-u) = --Im——1 — A23.12)
тг Es — Esi — uj + гО
(ср. A11.3)).
Подставив A23.12) в A23.11), найдем, таким образом,
1т8Ея=1т^- I duo • > ^|d^'2 (E° ~ E°')*
=Im— f duo-Y" |d
3n I ^
Es - Еа> - ш + гО
Искомое аналитическое продолжение получится теперь просто
опусканием знака Im в обеих частях равенства. Нам надо, одна-
ко, выделить из 6ES лишь ту часть, которая связана с вкладом
частот в области II: uj < к. Для этого достаточно заменить верх-
ний предел интеграла на к. Произведя интегрирование, получим
в результате
= —y"\dssr\2(Esr-EsK\n . A23.13)
Зтг^ ' V J Es/-Es+i0 V J
sf
(в силу неравенства A23.4) на верхнем пределе мы пренебрегли
разностью Es — Es/ по сравнению с к). В дальнейшем нас будет
608 РАДИАЦИОННЫЕ ПОПРАВКИ
интересовать только вещественная часть уровня; она получается
заменой в A23.13) аргумента логарифма на k/\Esi — Es\.
В выражении A23.13) преобразуем член с 1пх, заменив мат-
ричные элементы дипольного момента d = ег матричными эле-
ментами импульса р = тv и его производной р:
- Es) =
sf s1
'Ps's - Pss'(p)s's}-
Заменив теперь р согласно операторному уравнению движения
электрона р = — eV<I>, получим
(Ea, - EsK = -^ X)
Ш s'
^ A23Л4)
Поэтому можно переписать A23.13) в виде
Зтгт2 т Зтг
A23.15)

Ви переглядаєте статтю (реферат): «Низкочастотная часть сдвига» з дисципліни «Теоретична фізика у 10 томах»

Заказать диплом курсовую реферат
Реферати та публікації на інші теми: Індивідуальні та інституційні інвестори
ПРОПОЗИЦІЯ ГРОШЕЙ
Загальне визначення лексики
Аудит витрат на виробництво продукції рослинництва
ОРГАНІЗАЦІЯ І СТРУКТУРА АУДИТОРСЬКОЇ ДІЯЛЬНОСТІ


Категорія: Теоретична фізика у 10 томах | Додав: koljan (29.11.2013)
Переглядів: 359 | Рейтинг: 0.0/0
Всього коментарів: 0
Додавати коментарі можуть лише зареєстровані користувачі.
[ Реєстрація | Вхід ]

Онлайн замовлення

Заказать диплом курсовую реферат

Інші проекти




Діяльність здійснюється на основі свідоцтва про держреєстрацію ФОП